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Lemme 1Équations différentielles

Lemme de Grönwall et dépendance par rapport aux conditions initiales

Énoncé

(i) Grönwall. Soit u:[t0,t1]→[0,+∞[u : [t_0, t_1] \to [0, +\infty[ continue, et a,b⩾0a, b \geqslant 0 tels que u(t)⩽a+b∫t0tu(s) dsu(t) \leqslant a + b\int_{t_0}^t u(s)\,ds. Alors u(t)⩽a eb(t−t0)u(t) \leqslant a\,e^{b(t - t_0)}.

(ii) Si FF est LL-lipschitzienne en yy sur une partie contenant les graphes de deux solutions yy et zz de l'équation y′=F(t,y)y' = F(t, y) (Cauchy-Lipschitz), définies sur un même intervalle J∋t0J \ni t_0, alors ∥y(t)−z(t)∥⩽∥y(t0)−z(t0)∥ eL∣t−t0∣\|y(t) - z(t)\| \leqslant \|y(t_0) - z(t_0)\|\,e^{L|t - t_0|} sur JJ.

Démonstration

(i) Soit v(t)=a+b∫t0tuv(t) = a + b\int_{t_0}^t u, dérivable de dérivée bu⩽bvbu \leqslant bv (Théorème fondamental). La fonction v(t)e−b(t−t0)v(t)e^{-b(t - t_0)} a pour dérivée (v′−bv)e−b(t−t0)⩽0(v' - bv)e^{-b(t - t_0)} \leqslant 0 ; elle décroît, et u⩽v⩽v(t0)eb(t−t0)=aeb(t−t0).u \leqslant v \leqslant v(t_0)e^{b(t - t_0)} = ae^{b(t - t_0)}.

(ii) Soit t⩾t0t \geqslant t_0. On a y(t)−z(t)=y(t0)−z(t0)+∫t0t(F(s,y)−F(s,z)) ds,\begin{aligned} &y(t) - z(t) = y(t_0) - z(t_0) \\ &\quad + \int_{t_0}^t \big(F(s, y) - F(s, z)\big)\,ds, \end{aligned} d'où u(t)=∥y(t)−z(t)∥⩽u(t0)+L∫t0tu,u(t) = \|y(t) - z(t)\| \leqslant u(t_0) + L\int_{t_0}^t u, par l'inégalité ∥∫t0tv∥⩽∫t0t∥v∥\|\int_{t_0}^t v\| \leqslant \int_{t_0}^t \|v\| du nœud Cauchy-Lipschitz, et l'on applique (i). Le cas t⩽t0t \leqslant t_0 se ramène au précédent en changeant tt en −t-t.

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Remarque

L'estimation (ii) est optimale : pour y′=Lyy' = Ly, deux solutions s'écartent exactement comme eLte^{Lt}. C'est la sensibilité aux conditions initiales : une erreur de 10−1010^{-10} sur la donnée initiale devient de l'ordre de 11 après un temps 10ln⁡10/L≈23/L10 \ln 10/L \approx 23/L. Les systèmes chaotiques, comme celui de Lorenz, réalisent cette croissance exponentielle de façon durable.

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