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Théorème 2Cohomologie de de Rham

Intégration d'une forme fermée sur les chaînes singulières

Un simplexe singulier σ:Δ1→U\sigma : \Delta_1 \to U de dimension 11 (Homologie singulière) définit le chemin σ∘α\sigma \circ \alpha, où α(s)=(1−s,s)\alpha(s) = (1 - s, s) ; on pose ∫σω=∫σ∘αω\int_\sigma \omega = \int_{\sigma \circ \alpha} \omega, et l'on prolonge en un morphisme C1(U)→ℝC_1(U) \to \mathbb R, c↦∫cωc \mapsto \int_c \omega, par la propriété universelle du groupe abélien libre (Complexes de chaînes, (i)).

Énoncé

(i) Pour tout simplexe singulier τ:Δ2→U\tau : \Delta_2 \to U, ∫∂τω=0\int_{\partial \tau} \omega = 0 : l'intégrale est nulle sur les bords.

(ii) Si ω=df\omega = df est exacte, ∫zω=0\int_z \omega = 0 pour tout cycle z∈Z1(U)z \in Z_1(U).

(iii) Par suite, l'application qui associe à ω\omega le morphisme [z]↦∫zω[z] \mapsto \int_z \omega induit une application linéaire Φ:H1(U)→Hom⁡(H1(U),ℝ).\Phi : {H^1}(U) \to \operatorname{Hom}\big({H_1}(U), \mathbb R\big).

Démonstration

(i) Soit H(s,t)=τ(1−s, s(1−t), st)H(s, t) = \tau\big(1 - s,\ s(1 - t),\ st\big), continue sur [0,1]2[0, 1]^2, le triplet ayant des coordonnées positives de somme 11. Ses côtés sont β(s)=τ(1−s,s,0)=(τ∘δ2∘α)(s),ρ(t)=τ(0,1−t,t)=(τ∘δ0∘α)(t),θ(s)=H(s,1)=τ(1−s,0,s)=(τ∘δ1∘α)(s),\begin{aligned} \beta(s) &= \tau(1 - s, s, 0) = (\tau \circ \delta_2 \circ \alpha)(s), \\ \rho(t) &= \tau(0, 1 - t, t) = (\tau \circ \delta_0 \circ \alpha)(t), \\ \theta(s) &= H(s, 1) = \tau(1 - s, 0, s) \\ &= (\tau \circ \delta_1 \circ \alpha)(s), \end{aligned} et λ\lambda est constant en τ(e0)\tau(e_0). Par Invariance par homotopie, (i), 0=∫τδ2ω+∫τδ0ω−∫τδ1ω−0=∫∂τω,0 = \int_{\tau\delta_2} \omega + \int_{\tau\delta_0} \omega - \int_{\tau\delta_1} \omega - 0 = \int_{\partial\tau} \omega, puisque ∂τ=τδ0−τδ1+τδ2\partial\tau = \tau\delta_0 - \tau\delta_1 + \tau\delta_2.

t = 0 s = 1 t = 1 s = 0 e0 e1 e2 H
L'application (s,t)↦(1−s,s(1−t),st)(s, t) \mapsto (1 - s, s(1 - t), st) envoie le carré sur le triangle Δ2\Delta_2 : le côté inférieur sur l'arête de e0e_0 à e1e_1, le côté droit sur celle de e1e_1 à e2e_2, le côté supérieur sur celle de e0e_0 à e2e_2, et le côté gauche tout entier sur le sommet e0e_0. Le bord du carré devient ainsi le bord ∂τ\partial\tau, avec ses signes.

(ii) Pour un simplexe σ\sigma, ∫σdf=f(σ(e1))−f(σ(e0))\int_\sigma df = f(\sigma(e_1)) - f(\sigma(e_0)) (Intégrale le long d'un chemin continu, (iv)), et ∂σ=σ(e1)−σ(e0)\partial \sigma = \sigma(e_1) - \sigma(e_0). Notons F:C0(U)→ℝF : C_0(U) \to \mathbb R le morphisme qui prolonge ff ; alors ∫cdf=F(∂c)\int_c df = F(\partial c) pour toute chaîne cc, par additivité, et cette quantité est nulle si ∂c=0\partial c = 0.

(iii) Pour ω\omega fermée, c↦∫cωc \mapsto \int_c \omega est un morphisme nul sur B1(U)B_1(U) par (i) : sa restriction à Z1(U)Z_1(U) passe donc au quotient H1(U)=Z1(U)/B1(U)H_1(U) = Z_1(U)/B_1(U) (Complexes de chaînes) : la formule [z]↦∫zω[z] \mapsto \int_z \omega est bien définie, puisque deux cycles de même classe diffèrent d'un bord, et c'est un morphisme.

L'application qui à ω\omega associe ce morphisme est linéaire (Intégrale le long d'un chemin continu, (iii)) et nulle sur les formes exactes par (ii) ; elle passe au quotient Z1(U)/B1(U)=H1(U)Z^1(U)/B^1(U) = H^1(U) (Espace quotient) par le même argument : si ω−ω′\omega - \omega' est exacte, ω\omega et ω′\omega' ont les mêmes intégrales sur les cycles.

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Remarque

L'intégration est un accouplement entre formes et chaînes : c'est pourquoi le théorème compare H1H^1 à un dual de l'homologie, et non à l'homologie elle-même. Comme l'intégrale est réelle alors que les chaînes sont à coefficients entiers, ce dual est Hom⁡(H1(U),ℝ)\operatorname{Hom}(H_1(U), \mathbb R).

Remarque

Lorsque τ\tau se prolonge en une application de classe C∞C^\infty, l'application HH de la démonstration, qui contient déjà τ\tau, est un cube singulier lisse, dont le bord est ∂τ\partial\tau diminué d'un chemin constant, et le point (i) devient un cas de la formule de Stokes : l'intégrale d'une forme fermée sur un bord est celle de sa différentielle, qui est nulle. Cette formule est démontrée en tout degré, pour des cubes plutôt que des simplexes, au nœud Formule de Stokes ; la démonstration donnée ici, par les primitives locales, a l'avantage de ne demander que la continuité de τ\tau.

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