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Théorème 4Mayer-Vietoris et homotopie

Champs de vecteurs tangents aux sphères de dimension paire

Énoncé

Soit n⩾2n \geqslant 2 et v:Sn−1→ℝnv : {S^{n-1}} \to {\mathbb R^n} la restriction d'une application de classe C∞C^\infty définie sur un ouvert contenant Sn−1S^{n-1}. Si v(x)v(x) est orthogonal à xx et non nul en tout point xx de Sn−1S^{n-1}, alors nn est pair.

Autrement dit, sur une sphère de dimension paire, S2S^2, S4S^4, et ainsi de suite, tout champ de vecteurs tangent de classe C∞C^\infty s'annule en au moins un point.

Démonstration

Notons ⟨x,y⟩=∑ixiyi\langle x, y \rangle = \sum_i x_iy_i, ∣x∣=⟨x,x⟩1/2|x| = \langle x, x \rangle^{1/2}, Xn=ℝn∖{0}X_n = \mathbb R^n \setminus \{0\}, et v~:O→ℝn\tilde v : O \to \mathbb R^n l'application qui prolonge vv.

Un champ homogène. Pour x∈Xnx \in X_n, le point x/∣x∣x/|x| est sur la sphère, et v(x/∣x∣)≠0v(x/|x|) \neq 0. Posons w(x)=∣x∣ v~(x/∣x∣)∣v~(x/∣x∣)∣.w(x) = |x|\,\frac{\tilde v(x/|x|)}{|\tilde v(x/|x|)|}. C'est une application de classe C∞C^\infty sur XnX_n, par composition (Classe Cᵏ, (iii)) et parce que la norme est de classe C∞C^\infty hors de 00 (Forme angle solide, preuve de (i)). Elle vérifie ⟨x,w(x)⟩=0\langle x, w(x) \rangle = 0 et ∣w(x)∣=∣x∣|w(x)| = |x|.

Une homotopie de l'identité à la symétrie. Sur W=Xn×ℝW = X_n \times \mathbb R, posons F(x,t)=(1−2t) x+2t(1−t) w(x).F(x, t) = (1 - 2t)\,x + 2t(1 - t)\,w(x). Comme xx et w(x)w(x) sont orthogonaux et de même norme, ∣F(x,t)∣2=((1−2t)2+4t2(1−t)2)×∣x∣2.\begin{aligned} |F(x, t)|^2 &= \Big((1 - 2t)^2 + 4t^2(1 - t)^2\Big) \\ &\quad \times |x|^2. \end{aligned} Le facteur entre parenthèses ne s'annule pas : le premier terme n'est nul que pour t=12t = \frac12, où le second vaut 14\frac14. Ainsi FF est à valeurs dans XnX_n ; c'est une homotopie lisse de l'identité de XnX_n à la symétrie x↦−xx \mapsto -x.

Conclusion. Par Formule d'homotopie, (ii), la symétrie ς(x)=−x\varsigma(x) = -x induit l'identité sur Hn−1(Xn){H^{n-1}}(X_n). Or ς∗(xi)=−xi\varsigma^*(x_i) = -x_i, ς∗(dxi)=−dxi\varsigma^*(dx_i) = -dx_i (Formes différentielles, (iii)) et ∣ς(x)∣=∣x∣|\varsigma(x)| = |x| ; chaque terme de la forme angle solide contient une coordonnée et n−1n - 1 différentielles, d'où ς∗σn=(−1)n σn.\varsigma^*\sigma_n = (-1)^n\,\sigma_n. Les classes [σn][\sigma_n] et (−1)n[σn](-1)^n[\sigma_n] sont donc égales. Comme [σn]≠0[\sigma_n] \neq 0 (Forme angle solide, (iii)), (−1)n=1(-1)^n = 1, et nn est pair.

□
Remarque

Pour nn pair, la réciproque est vraie : le champ v(x)=(−x2,x1,−x4,x3,…,−xn,xn−1)v(x) = (-x_2, x_1, -x_4, x_3, \dots, -x_n, x_{n-1}) est polynomial, orthogonal à xx, et de même norme que xx, donc non nul sur la sphère. Pour n=2n = 2, c'est le champ des rotations du cercle, tracé au nœud Fibré tangent.

x −x w(x) 0
Pour n=2n = 2 et le champ des rotations, le chemin t↦F(x,t)t \mapsto F(x, t), en rouge, va du point xx au point −x-x en contournant l'origine du côté de w(x)w(x), en bleu, sans jamais passer par 00. Tous ces chemins, issus des différents points du cercle, tournent dans le même sens : c'est ce qui rend la symétrie homotope à l'identité, ce qu'aucun champ ne permet sur S2S^2.
Remarque

Le théorème a été démontré par Poincaré pour la sphère S2S^2, en 1885, et étendu par Brouwer aux sphères de dimension paire en 1912. Il vaut pour les champs seulement continus : ce cas est démontré, sans approximation, par le degré homologique de l'application antipodale, au nœud Degré, (iv), du chapitre d'homologie cellulaire, en amont de cette branche.

Remarque

Sur la sphère terrestre, à chaque instant, la composante horizontale du vent est un champ tangent continu : par le cas continu du théorème (Degré, (iv)), elle s'annule en au moins un point. Ce n'est pas une affirmation météorologique, mais topologique : l'argument ne connaît ni la physique de l'atmosphère ni la régularité du vent au-delà de la continuité, et il ne dit pas où se trouve ce point.

Repose sur

Sert à

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