ATLAS Ouvrir dans l'atlas →

Proposition 4Exponentielle et logarithme

L'exponentielle comme limite de polynômes

Pour n∈ℕn \in {\mathbb N} et xx réel, on note Sn(x)=∑k=0nxkk!,S_n(x) = \sum_{k=0}^n \frac{x^k}{k!}, où k!k! est la factorielle du nœud Croissances comparées.

Énoncé

(i) Pour tout réel xx et tout n∈ℕn \in \mathbb N, ∣exp⁡x−Sn(x)∣⩽exp⁡∣x∣ ∣x∣n+1(n+1)!.\big|\exp x - S_n(x)\big| \leqslant \exp|x|\,\frac{|x|^{n+1}}{(n+1)!}. Ce majorant tend vers 00 quand n→∞n \to \infty : la suite (Sn(x))\big(S_n(x)\big) converge vers exp⁡x\exp x. En particulier, Sn(1)→eS_n(1) \to e.

(ii) Pour tout réel xx, la suite ((1+x/n)n)n⩾1\big((1 + x/n)^n\big)_{n \geqslant 1} converge vers exp⁡x\exp x.

Démonstration

(i) Le cas x=0x = 0 est immédiat. Si x≠0x \neq 0, la fonction exp⁡\exp est n+1n + 1 fois dérivable, et toutes ses dérivées successives valent exp⁡\exp (Exponentielle, (ii)). Comme exp⁡0=1\exp 0 = 1, son polynôme de Taylor en 00 à l'ordre nn est SnS_n. La formule de Taylor-Lagrange (Taylor-Lagrange), entre 00 et xx, fournit cc strictement compris entre 00 et xx tel que exp⁡x−Sn(x)=exp⁡c xn+1(n+1)!,\exp x - S_n(x) = \exp c\,\frac{x^{n+1}}{(n+1)!}, et exp⁡c⩽exp⁡∣x∣\exp c \leqslant \exp|x| par croissance, puisque c<∣x∣c < |x|.

Pour voir que le majorant tend vers 00, on applique Croissances comparées, (ii), à y=2∣x∣y = 2|x| et au rang n+1n + 1 : ∣x∣n+1(n+1)!=(2∣x∣)n+12n+1(n+1)!⩽exp⁡(2∣x∣)2n+1.\frac{|x|^{n+1}}{(n+1)!} = \frac{(2|x|)^{n+1}}{2^{n+1}(n+1)!} \leqslant \frac{\exp(2|x|)}{2^{n+1}}. Or 2n+1⩾n+22^{n+1} \geqslant n + 2, par récurrence sur nn : c'est 2⩾22 \geqslant 2 pour n=0n = 0, et si l'inégalité vaut au rang nn, alors 2n+2=2⋅2n+1⩾2n+4⩾n+32^{n+2} = 2 \cdot 2^{n+1} \geqslant 2n + 4 \geqslant n + 3. Le majorant de (i) est donc au plus exp⁡(3∣x∣)/(n+2)\exp(3|x|)/(n + 2).

Soit η>0\eta > 0. La propriété d'Archimède (Archimède) fournit NN tel que Nη>exp⁡(3∣x∣)N\eta > \exp(3|x|) ; pour n⩾Nn \geqslant N, le majorant est inférieur à η\eta, et ∣exp⁡x−Sn(x)∣<η|\exp x - S_n(x)| < \eta.

(ii) Pour x=0x = 0, la suite est constante égale à 1=exp⁡01 = \exp 0. Soit x≠0x \neq 0, et n>∣x∣n > |x|, de sorte que 1+x/n>01 + x/n > 0. Par Puissances réelles, (ii), la puissance entière (1+x/n)n(1 + x/n)^n vaut exp⁡(nln⁡(1+x/n))\exp\big(n \ln(1 + x/n)\big).

Le taux d'accroissement de ln⁡\ln en 11, g(h)=ln⁡(1+h)−ln⁡1hg(h) = \frac{\ln(1 + h) - \ln 1}{h}, défini pour h>−1h > -1 et h≠0h \neq 0, tend vers ln⁡′(1)=1\ln'(1) = 1 quand h→0h \to 0 (Dérivabilité en un point). Soit η>0\eta > 0, et δ>0\delta > 0 tel que ∣g(h)−1∣<η/∣x∣|g(h) - 1| < \eta/|x| pour 0<∣h∣<δ0 < |h| < \delta et h>−1h > -1. Par la propriété d'Archimède, il existe N>∣x∣N > |x| tel que ∣x∣/N<δ|x|/N < \delta ; pour n⩾Nn \geqslant N, h=x/nh = x/n vérifie 0<∣h∣<δ0 < |h| < \delta, et ∣nln⁡(1+xn)−x∣=∣x∣ ∣g(xn)−1∣<η.\begin{aligned} &\Big|n\ln\Big(1 + \frac xn\Big) - x\Big| \\ &\quad = |x|\,\Big|g\Big(\frac xn\Big) - 1\Big| < \eta. \end{aligned} La suite yn=nln⁡(1+x/n)y_n = n\ln(1 + x/n), définie pour n>∣x∣n > |x|, converge donc vers xx.

Enfin exp⁡\exp est continue en xx (Exponentielle, (i)) : pour η>0\eta > 0, il existe δ>0\delta > 0 tel que ∣y−x∣<δ|y - x| < \delta entraîne ∣exp⁡y−exp⁡x∣<η|\exp y - \exp x| < \eta, et ∣yn−x∣<δ|y_n - x| < \delta à partir d'un certain rang. Ainsi (1+x/n)n=exp⁡yn→exp⁡x(1 + x/n)^n = \exp y_n \to \exp x.

□
Remarque

Le reste se contrôle aussi en x=1x = 1 sans connaître ee d'avance : la formule de Taylor-Lagrange donne e−Sn(1)=exp⁡c/(n+1)!e - S_n(1) = \exp c/(n+1)! avec 0<c<10 < c < 1, donc 0<e−Sn(1)<e/(n+1)!0 < e - S_n(1) < e/(n+1)!, c'est-à-dire Sn(1)<e<Sn(1)1−1/(n+1)!.S_n(1) < e < \frac{S_n(1)}{1 - 1/(n+1)!}. Pour n=2n = 2, cela donne 2,5<e<32{,}5 < e < 3 ; pour n=10n = 10, 2,7182818011<e<2,71828186932{,}7182818011 < e < 2{,}7182818693, soit sept décimales exactes avec onze termes.

Remarque

Les deux approximations de (i) et (ii) n'ont pas la même vitesse. La suite (1+1/n)n(1 + 1/n)^n vaut environ 2,59372{,}5937 pour n=10n = 10, 2,70482{,}7048 pour n=100n = 100 et 2,71692{,}7169 pour n=1000n = 1000 : l'écart à ee est voisin de e/(2n)e/(2n), et il faut aller jusqu'à n=1000n = 1000 pour deux décimales exactes, là où S10(1)S_{10}(1) en donne sept.

L'erreur la plus répandue, devant (1+1/n)n(1 + 1/n)^n, est de conclure que la limite vaut 11 parce que 1+1/n→11 + 1/n \to 1 : l'exposant croît en même temps que la base tend vers 11, et c'est le produit nln⁡(1+1/n)n\ln(1 + 1/n), qui tend vers 11, qui décide.

Remarque

Pour xx négatif, les sommes partielles alternent de signe et la convergence est trompeuse au début : S5(−5)≈−12,33S_5(-5) \approx -12{,}33 et S10(−5)≈0,864S_{10}(-5) \approx 0{,}864, alors que exp⁡(−5)≈0,00674\exp(-5) \approx 0{,}00674. Il vaut mieux calculer exp⁡(−5)=1/exp⁡5\exp(-5) = 1/\exp 5 par (iii) du nœud Exponentielle.

x exp S1 S2 S3 S2 0
Le graphe de exp⁡\exp (rouge) et ceux des polynômes S1S_1 (gris, en pointillé), S2S_2 (gris) et S3S_3 (trait plein de la couleur du texte). Pour x>0x > 0, les SnS_n restent sous exp⁡\exp et s'en approchent ; pour x<0x < 0, ils passent alternativement au-dessus et au-dessous, S1S_1 et S3S_3 au-dessous, S2S_2 au-dessus.
Remarque

On écrit exp⁡x=∑k=0∞xk/k!\exp x = \sum_{k=0}^{\infty} x^k/k! : c'est par cette série entière que l'analyse complexe prolonge l'exponentielle à ℂ\mathbb C (Exponentielle), et le point (iv) de ce nœud s'appuie sur (i) pour établir que sa restriction à ℝ\mathbb R est la fonction de ce chapitre. Les deux expressions, la série et la limite de (1+x/i)i(1 + x/i)^i pour ii « infiniment grand », sont chez Euler, Introductio in analysin infinitorum (1748), tome I, chapitre VII. La limite (ii) sert à l'approximation des lois binomiales par les lois de Poisson (Poisson, exponentielle).

Ouvrir dans l'atlas interactif →