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Théorème 4Analyse de Fourier

Une fonction continue dont la série de Fourier diverge

Énoncé

(i) Les constantes de Lebesgue LN=12π∫−ππ∣DN(t)∣ dtL_N = \frac1{2\pi}\int_{-\pi}^{\pi}|D_N(t)|\,dt tendent vers +∞+\infty.

(ii) Il existe une fonction continue 2π2\pi-périodique ff telle que la suite SNf(0)S_Nf(0) ne soit pas bornée.

Démonstration

(i) Comme ∣sin⁡u∣⩽∣u∣|\sin u| \leqslant |u|, ∣DN(t)∣⩾2∣sin⁡((N+12)t)∣∣t∣|D_N(t)| \geqslant \frac{2|\sin((N + \frac12)t)|}{|t|}. Avec u=(N+12)tu = (N + \frac12)t, LN⩾2π∫0(N+12)π∣sin⁡u∣u du⩾2π∑k=0N−11(k+1)π∫kπ(k+1)π∣sin⁡u∣ du=4π2∑k=1N1k,\begin{aligned} L_N &\geqslant \frac2\pi\int_0^{(N + \frac12)\pi}\frac{|\sin u|}{u}\,du \\ &\geqslant \frac2\pi\sum_{k=0}^{N-1}\frac{1}{(k + 1)\pi}\int_{k\pi}^{(k+1)\pi}|\sin u|\,du \\ &= \frac{4}{\pi^2}\sum_{k=1}^N\frac1k, \end{aligned} et la série harmonique diverge.

(ii) Soit EE l'espace des fonctions continues 2π2\pi-périodiques, de Banach pour la norme uniforme (Exemples d'espaces de Banach), et uN(f)=SNf(0)=12π∫f(−t)DN(t) dtu_N(f) = S_Nf(0) = \frac1{2\pi}\int f(-t)D_N(t)\,dt, forme linéaire continue de norme au plus LNL_N.

Elle vaut exactement LNL_N. Le noyau DND_N est pair, majoré en valeur absolue par 2N+12N + 1, et s'annule dans ]−π,π[]{-\pi}, \pi[ exactement aux 2N2N points 2kπ2N+1\frac{2k\pi}{2N + 1}, 1⩽∣k∣⩽N1 \leqslant |k| \leqslant N, par (i) du nœud Théorème de Fejér ; en ±π\pm\pi, il vaut (−1)N(-1)^N. Pour 0<η⩽π2N+10 < \eta \leqslant \frac{\pi}{2N + 1}, les intervalles de longueur η\eta centrés en ces zéros sont disjoints et contenus dans ]−π,π[]{-\pi}, \pi[.

Soit fηf_\eta la fonction paire, 2π2\pi-périodique, égale à signe⁡(DN)\operatorname{signe}(D_N) hors de ces intervalles et affine sur chacun d'eux. Elle est continue, la périodicité en ±π\pm\pi étant assurée par DN(±π)=(−1)ND_N(\pm\pi) = (-1)^N, et de norme 11. Comme fη(−t)DN(t)=∣DN(t)∣f_\eta(-t)D_N(t) = |D_N(t)| hors des intervalles, et que les deux membres sont majorés par 2N+12N + 1 sur ceux-ci, ∣uN(fη)−LN∣⩽2Nη2π 2(2N+1),|u_N(f_\eta) - L_N| \leqslant \frac{2N\eta}{2\pi}\,2(2N + 1), qui tend vers 00 avec η\eta : ∣∣∣uN∣∣∣⩾LN|||u_N||| \geqslant L_N.

t −π π 7 D3 fη
Pour N=3N = 3 et η=0,3\eta = 0{,}3, la fonction fηf_\eta, en rouge, vaut ±1\pm 1 selon le signe du noyau D3D_3, en bleu, sauf sur les six bandes grises de largeur η\eta centrées aux zéros de D3D_3, où elle passe continûment d'une valeur à l'autre. Le produit fηD3f_\eta D_3 n'y diffère de ∣D3∣|D_3| que sur ces bandes : on trouve u3(fη)≈1,740u_3(f_\eta) \approx 1{,}740, pour L3≈1,778L_3 \approx 1{,}778.

L'espace EE possède une suite dense, définie sans choix : celle des polynômes trigonométriques à coefficients rationnels, rangés comme les fonctions polynomiales au nœud Séparabilité, (i), au moyen des bijections explicites du nœud ℚ est dénombrable. Elle est dense, puisque toute f∈Ef \in E est limite uniforme des polynômes trigonométriques σNf\sigma_Nf (Théorème de Fejér, (iii)), et qu'en remplaçant les coefficients ana_n, bnb_n d'un tel polynôme par des rationnels rnr_n, sns_n, on ne le change, en norme uniforme, que d'au plus ∑n(∣an−rn∣+∣bn−sn∣)\sum_n \big(|a_n - r_n| + |b_n - s_n|\big).

Si les SNf(0)S_Nf(0) étaient bornés pour toute f∈Ef \in E, le théorème de Banach-Steinhaus, sous sa forme sans choix (Banach-Steinhaus, (ii)), bornerait les LNL_N, ce que (i) contredit.

□
Remarque

Le théorème est démontré sans aucun choix, et sans la mesure de Lebesgue. Pour ff continue, les coefficients an(f)a_n(f), bn(f)b_n(f), donc SNf(0)S_Nf(0), ainsi que les intégrales de (i), du théorème de Fejér et du calcul de ∣∣∣uN∣∣∣|||u_N|||, sont des intégrales de fonctions continues sur un segment, définies au sens de Riemann sans aucun choix (Fonctions continues). Dans 𝖹𝖥\mathsf{ZF}, l'énoncé se lit donc avec l'intégrale de Riemann ; les démonstrations du point (i) du nœud Coefficients de Fourier et du théorème de Fejér, écrites avec dλd\lambda, valent mot pour mot pour elle. Ces intégrales coïncident avec les intégrales pour λ\lambda (Riemann et Lebesgue), mais cette coïncidence n'est pas utilisée. Le théorème de Baire, dans sa forme générale, aurait demandé le choix dépendant ; la suite dense de EE l'en dispense.

Remarque

Numériquement, L10≈2,22L_{10} \approx 2{,}22, L100≈3,14L_{100} \approx 3{,}14, L1000≈4,07L_{1000} \approx 4{,}07 : la croissance est logarithmique, en 4π2ln⁡N\frac{4}{\pi^2}\ln N.

Du Bois-Reymond a construit une fonction continue dont la série diverge en un point, annoncée en 1873 dans les Göttinger Nachrichten et publiée en détail en 1876 dans les Abhandlungen de l'Académie de Bavière ; la démonstration par Banach-Steinhaus en montre l'existence en quelques lignes, sans formule pour ff. Carleson a prouvé en 1966 qu'au contraire, la série de Fourier d'une fonction de L2{L^2} converge presque partout ; ce théorème difficile est admis ici.

Repose sur

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