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Proposition 5Théorème des résidus

Intégrales sur la droite réelle par le demi-cercle

Pour R>1R > 1, le demi-cercle γR\gamma_R est le lacet défini sur [−R,R+π][-R, R + \pi] par γR(t)=t\gamma_R(t) = t pour t∈[−R,R]t \in [-R, R], puis γR(t)=Rexp⁡(i(t−R))\gamma_R(t) = R\exp\big(i(t - R)\big) pour t∈[R,R+π]t \in [R, R + \pi]. Il parcourt le segment [−R,R][-R, R], puis l'arc supérieur du cercle de rayon RR, de RR à Rexp⁡(iπ)=−RR\exp(i\pi) = -R.

Pour φ\varphi continue sur [0,π][0, \pi], on a ∫RR+πφ(t−R) dt=∫0πφ(s) ds\int_R^{R+\pi} \varphi(t - R)\,dt = \int_0^\pi \varphi(s)\,ds. En effet, si Φ(s)=∫0sφ\Phi(s) = \int_0^s \varphi, la fonction t↦Φ(t−R)t \mapsto \Phi(t - R) a pour dérivée φ(t−R)\varphi(t - R), par le théorème fondamental (Théorème fondamental de l'analyse) et la dérivée d'une composée (Dérivée d'une composée) appliqués aux parties réelle et imaginaire ; on conclut par (iv) du nœud Convergence uniforme.

Notons donc IR(f)I_R(f) l'intégrale de ff sur l'arc, IR(f)=∫0πf(Rexp⁡(is)) iRexp⁡(is) ds,I_R(f) = \int_0^\pi f(R\exp(is))\,iR\exp(is)\,ds, de sorte que ∫γRf=∫−RRf(x) dx+IR(f)\int_{\gamma_R} f = \int_{-R}^R f(x)\,dx + I_R(f).

Énoncé

(i) Si Im⁡w>0\operatorname{Im} w > 0 et ∣w∣<R|w| < R, alors Ind⁡γR(w)=1\operatorname{Ind}_{\gamma_R}(w) = 1 ; si Im⁡w<0\operatorname{Im} w < 0, alors Ind⁡γR(w)=0\operatorname{Ind}_{\gamma_R}(w) = 0.

(ii) lim⁡R→+∞∫−RRdx(1+x2)2=π2\displaystyle\lim_{R \to +\infty} \int_{-R}^R \frac{dx}{(1 + x^2)^2} = \frac\pi2.

(iii) lim⁡R→+∞∫−RRcos⁡x1+x2 dx=πexp⁡(−1)≈1,1557\displaystyle\lim_{R \to +\infty} \int_{-R}^R \frac{\cos x}{1 + x^2}\,dx = \pi\exp(-1) \approx 1{,}1557.

Démonstration

(i) Points du demi-plan inférieur. L'image de γR\gamma_R est contenue dans {Im⁡z⩾0}\{\operatorname{Im} z \geqslant 0\}, puisque sin⁡⩾0\sin \geqslant 0 sur [0,π][0, \pi] : c'est vrai sur [0,π2][0, \frac\pi2], où sin⁡\sin prolonge la fonction ss, positive sur [0,π2[[0, \frac\pi2[, et vaut 11 en π2\frac\pi2 (Tangente, cos et sin, (iii), et Cosinus et sinus sur ℝ), et sin⁡(π−s)=sin⁡s\sin(\pi - s) = \sin s, puisque exp⁡(i(π−s))=−exp⁡(−is)\exp(i(\pi - s)) = -\exp(-is). Si Im⁡w<0\operatorname{Im} w < 0, le demi-plan ouvert {Im⁡z>Im⁡w}\{\operatorname{Im} z > \operatorname{Im} w\} est convexe, contient l'image et ne contient pas ww : l'indice est nul (Indice d'un lacet, (iv)).

Points du demi-plan supérieur. Soit Im⁡w>0\operatorname{Im} w > 0, ∣w∣<R|w| < R, et f(z)=1z−wf(z) = \frac{1}{z - w}. La relation de Chasles coupe l'intégrale sur le cercle C(0,R)C(0, R) en IR(f)I_R(f) et l'intégrale IR′(f)I'_R(f) sur l'arc inférieur, s↦Rexp⁡(is)s \mapsto R\exp(is) pour s∈[π,2π]s \in [\pi, 2\pi] : 2iπInd⁡C(0,R)(w)=IR(f)+IR′(f).2i\pi\operatorname{Ind}_{C(0, R)}(w) = I_R(f) + I'_R(f).

L'arc inférieur, sur lequel sin⁡⩽0\sin \leqslant 0 par sin⁡(s+π)=−sin⁡s\sin(s + \pi) = -\sin s, et le segment [−R,R][-R, R] sont deux chemins de −R-R à RR contenus dans le demi-plan H={Im⁡z<Im⁡w}H = \{\operatorname{Im} z < \operatorname{Im} w\}, ouvert, convexe, qui ne contient pas ww. Sur HH, ff a une primitive holomorphe FF (Cauchy, ouverts convexes), et les deux intégrales, IR′(f)I'_R(f) et ∫−RRf\int_{-R}^R f, valent F(R)−F(−R)F(R) - F(-R) (Intégrale curviligne, (ii)).

Donc 2iπInd⁡γR(w)=∫−RRf+IR(f)=2iπInd⁡C(0,R)(w)2i\pi\operatorname{Ind}_{\gamma_R}(w) = \int_{-R}^R f + I_R(f) = 2i\pi\operatorname{Ind}_{C(0, R)}(w), qui vaut 2iπ2i\pi (Indice d'un lacet, (v)).

Im z = 1 i −i −R R γR
Le demi-cercle γR\gamma_R pour R=2R = 2, en rouge, entoure le pôle ii et laisse de côté le pôle −i-i, en gris. L'arc inférieur, en bleu pointillé, et le segment [−R,R][-R, R] sont dans le demi-plan Im⁡z<1\operatorname{Im} z < 1, sous la droite pointillée, où 1z−i\frac1{z - i} a une primitive : ils donnent la même intégrale, et l'indice de γR\gamma_R en ii est celui du cercle entier.

(ii) La fonction f(z)=1(1+z2)2f(z) = \frac{1}{(1 + z^2)^2} est holomorphe sur ℂ\mathbb C privé de ii et −i-i. Près de ii, f(z)=g(z)(z−i)2f(z) = \frac{g(z)}{(z - i)^2} avec g(z)=(z+i)−2g(z) = (z + i)^{-2}, holomorphe près de ii : la formule (ii) du nœud Calcul des résidus, avec m=2m = 2, donne Res⁡(f,i)=g′(i)=−2(2i)3=−i4.\operatorname{Res}(f, i) = g'(i) = \frac{-2}{(2i)^3} = -\frac i4.

Pour R>1R > 1, le théorème des résidus (Théorème des résidus) et (i) donnent ∫−RRdx(1+x2)2+IR(f)=2iπ⋅(−i4)=π2.\begin{aligned} &\int_{-R}^R \frac{dx}{(1 + x^2)^2} + I_R(f) \\ &\quad = 2i\pi\cdot\Big(-\frac i4\Big) = \frac\pi2. \end{aligned}

Pour ∣z∣=R|z| = R, ∣1+z2∣⩾∣z∣2−1=R2−1|1 + z^2| \geqslant |z|^2 - 1 = R^2 - 1, donc ∣f(z)∣⩽(R2−1)−2|f(z)| \leqslant (R^2 - 1)^{-2} ; l'arc a pour longueur πR\pi R, et (Intégrale curviligne, (i)) ∣IR(f)∣⩽πR(R2−1)2→R→+∞0.|I_R(f)| \leqslant \frac{\pi R}{(R^2 - 1)^2} \xrightarrow[R \to +\infty]{} 0.

(iii) Soit f(z)=exp⁡(iz)1+z2f(z) = \frac{\exp(iz)}{1 + z^2}, holomorphe sur ℂ\mathbb C privé de ±i\pm i, avec Res⁡(f,i)=exp⁡(−1)2i\operatorname{Res}(f, i) = \frac{\exp(-1)}{2i} (Calcul des résidus, (iii)). Comme en (ii), ∫−RRexp⁡(ix)1+x2 dx+IR(f)=πexp⁡(−1).\int_{-R}^R \frac{\exp(ix)}{1 + x^2}\,dx + I_R(f) = \pi\exp(-1).

Pour z=x+iyz = x + iy avec y⩾0y \geqslant 0, on a ∣exp⁡(iz)∣=exp⁡(−y) ∣exp⁡(ix)∣=exp⁡(−y)⩽1|\exp(iz)| = \exp(-y)\,|\exp(ix)| = \exp(-y) \leqslant 1 (Exponentielle, (ii), (iii), (iv)), d'où ∣IR(f)∣⩽πRR2−1→R→+∞0.|I_R(f)| \leqslant \frac{\pi R}{R^2 - 1} \xrightarrow[R \to +\infty]{} 0.

La partie réelle de ∫−RRexp⁡(ix)1+x2 dx\int_{-R}^R \frac{\exp(ix)}{1 + x^2}\,dx est ∫−RRcos⁡x1+x2 dx\int_{-R}^R \frac{\cos x}{1 + x^2}\,dx, par définition de l'intégrale d'une fonction complexe, et elle diffère de πexp⁡(−1)\pi\exp(-1) d'au plus ∣IR(f)∣|I_R(f)|.

□
Remarque

La même méthode, appliquée à 11+z2\frac1{1 + z^2}, de résidu 12i\frac1{2i} en ii, donne ∫−RRdx1+x2→π\int_{-R}^R \frac{dx}{1 + x^2} \to \pi. Comparé à ce nombre, le résultat (ii) dit qu'élever l'intégrande au carré, ce qui le diminue partout sauf en 00, divise l'intégrale par deux ; le résultat (iii), πexp⁡(−1)≈1,156<π\pi\exp(-1) \approx 1{,}156 < \pi, mesure les compensations dues à l'oscillation du cosinus. Les trois valeurs ont été contrôlées par un calcul formel.

Remarque

Plus généralement, ∫ℝcos⁡(ξx)1+x2 dx=πexp⁡(−∣ξ∣)\int_{\mathbb R} \frac{\cos(\xi x)}{1 + x^2}\,dx = \pi\exp(-|\xi|) : c'est la transformée de Fourier de 11+x2\frac{1}{1 + x^2}, que le même contour calcule pour ξ>0\xi > 0 avec exp⁡(iξz)\exp(i\xi z).

Remarque

L'erreur la plus répandue est d'intégrer directement cos⁡z1+z2\frac{\cos z}{1 + z^2}, en posant cos⁡z=12(exp⁡(iz)+exp⁡(−iz))\cos z = \frac12\big(\exp(iz) + \exp(-iz)\big). Le terme exp⁡(−iz)\exp(-iz) vaut exp⁡(R)\exp(R) au point iRiR de l'arc, et l'intégrale sur l'arc ne tend plus vers 00. On choisit exp⁡(iz)\exp(iz), borné sur le demi-plan supérieur, puis l'on prend la partie réelle.

Remarque

Les limites (ii) et (iii) sont prises sur des intervalles symétriques. Les intégrandes sont majorés en module par 11+x2\frac1{1 + x^2}, dont l'intégrale de 00 à XX croît avec XX et reste bornée par π\pi ; les intégrales de 00 à XX et de −X-X à 00 convergent donc séparément quand X→+∞X \to +\infty, par le critère de Cauchy, et les deux nombres sont aussi les intégrales généralisées sur ℝ\mathbb R. Pour la fonction x↦xx \mapsto x, au contraire, la limite symétrique existe, nulle, sans que l'intégrale généralisée converge.

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